高中物理典型物理模型及方法

高中典型物理模型及方法

◆1.连接体模型：是指运动中几个物体或叠放在一起、或并排挤放在一起、或用细绳、细杆联系在一起的物体组。解决这类问题的基本方法是整体法和隔离法。

整体法是指连接体的物体间无相对运动时,可以把物体组作为整体，对整体用牛二定律列方程 隔离法是指在需要求连接体各部分间的相互作用(如求相互间的压力或相互间的摩擦力等)时，把某物体从连接体中隔离出来进行分析的方法。

连接体的圆周运动：两球有相同的角速度；两球构成的系统机械能守恒(单个球机械能不守恒) 与运动方向和有无摩擦(μ相同)无关，及与两物体放置的方式都无关。 平面、斜面、竖直都一样。只要两物体保持相对静止 记住：N= m2F1m1F2m1m2m1 m2 m2m1m2 (N为两物体间相互作用力), 一起加速运动的物体的分子m1F2和m2F1两项的规律并能应用N讨论：①F1≠0；F2=0 F F m1 m2 F=(m1+m2)aN=m2am2F N=m1m2 ② F1≠0；F2≠0 N= m1(m2g)m2(m1g)F= m1m2 m1(m2g)m2(m1gsin)F= m1m2m2F1m1F2 m1m2(F20就是上面mA(mBg)mBFF= m1m2

的情况) F1>F2 m1>m2 N1N5对6=mF(m为第6个以后的质量) 第12对13的作用力 N12对13=(n-12)mF

Mnm◆2.水流星模型(竖直平面的圆周运动——是典型的变速圆周运动)

研究物体通过最高点和最低点的情况，并且经常出现临界状态。(圆周运动实例) ①火车转弯 ②汽车过拱桥、凹桥3

③飞机做俯冲运动时，飞行员对座位的压力。

④物体在水平面的圆周运动（汽车在水平公路转弯，水平转盘上的物体，绳拴着的物体在光滑水平面上绕绳的一端旋转）和物体在竖直平面的圆周运动（翻滚过山车、水流星、杂技节目中的飞车走壁等）。

⑤万有引力——卫星的运动、库仑力——电子绕核旋转、洛仑兹力——带电粒子在匀强磁场中的偏转、重力与弹力的合力——锥摆、（关健要搞清楚向心力怎样提供的）

（1）火车转弯：设火车弯道处外轨高度差为h，外轨间距L，转弯半径R。由于外轨略高于轨，使得火车所受重力和支持力的合力F合提供向心力。

vRghh由F合mgtanmgsinmgm0得v0（v0为转弯时规定速度）v0LRL2gtanR

(是外轨对火车都无摩擦力的临界条件)

①当火车行驶速率V等于V0时，F合=F向，外轨道对轮缘都没有侧压力 ②当火车行驶V大于V0时，F合v2R③当火车行驶速率V小于V0时，F合>F向，轨道对轮缘有侧压力，F合-N'=m

即当火车转弯时行驶速率不等于V0时，其向心力的变化可由外轨道对轮缘侧压力自行调节，但调节程度不宜过大，以免损坏轨道。火车提速靠增大轨道半径或倾角来实现

（2）无支承的小球，在竖直平面作圆周运动过最高点情况： 受力：由mg+T=mv2/L知,小球速度越小,绳拉力或环压力T越小,但T的最小值只能为零,此时小球以重力提供作向心力. 结论：通过最高点时绳子(或轨道)对小球没有力的作用(可理解为恰好通过或恰好通不过的条件)，此时只有重力提供作向心力. 注意讨论：绳系小球从最高点抛出做圆周还是平抛运动。 能过最高点条件：V≥V临（当V≥V临时，绳、轨道对球分别产生拉力、压力） 不能过最高点条件：V②当0v③当v④当vgR时，支持力N向上且随v增大而减小，且mgN0gR时，N0gR时，N向下(即拉力)随v增大而增大，方向指向圆心。 当小球运动到最高点时，速度v当小球运动到最高点时，速度vgR时，受到杆的作用力N（支持）但Nmg，（力的大小用有向线段长短表示）gR时，杆对小球无作用力N0 当小球运动到最高点时，速度v＞gR时，小球受到杆的拉力N作用恰好过最高点时，此时从高到低过程 mg2R=2mv2 低点：T-mg=mv2/R  T=5mg ；恰好过最高点时，此时最低点速度：V低 =2gR 注意物理圆与几何圆的最高点、最低点的区别： (以上规律适用于物理圆,但最高点,最低点, g都应看成等效的情况) 2．解决匀速圆周运动问题的一般方法

（1）明确研究对象，必要时将它从转动系统中隔离出来。 （2）找出物体圆周运动的轨道平面，从中找出圆心和半径。 （3）分析物体受力情况，千万别臆想出一个向心力来。

（4）建立直角坐标系（以指向圆心方向为x轴正方向）将力正交分解。

v2222（5）FxmmRm（）R 建立方程组RTFy013．离心运动

在向心力公式Fn=mv2/R中，Fn是物体所受合外力所能提供的向心力，mv2/R是物体作圆周运动所需要的向心力。当提供的向心力等于所需要的向心力时，物体将作圆周运动；若提供的向心力消失或小于所需要的向心力时，物体将做逐渐远离圆心的运动，即离心运动。其中提供的向心力消失时，物体将沿切线飞去，离圆心越来越远；提供的向心

力小于所需要的向心力时，物体不会沿切线飞去，但沿切线和圆周之间的某条曲线运动，逐渐远离圆心。

◆3斜面模型（搞清物体对斜面压力为零的临界条件） 斜面固定：物体在斜面上情况由倾角和摩擦因素决定

=tg物体沿斜面匀速下滑或静止 > tg物体静止于斜面 < tg物体沿斜面加速下滑a=g(sin一cos)

◆4．轻绳、杆模型

绳只能受拉力，杆能沿杆方向的拉、压、横向及任意方向的力。

a╰ α如图：杆对球的作用力由运动情况决定只有=arctg(g)时才沿杆方向 最高点时杆对球的作用力；最低点

mL ·E

假设单B下摆,最低点的速度VB=2gR mgR=整体下摆2mgR=mg

时的速度?，杆的拉力? 若小球带电呢？

12mvB 2╰ αR11'2'2+mvAmvB 22263''2gR> VB=2gR 2VA=gR ； VB55'''

VB2VA  VA=

所以AB杆对B做正功，AB杆对A做负功

◆ 5．通过轻绳连接的物体

①在沿绳连接方向(可直可曲)，具有共同的v和a。

特别注意：两物体不在沿绳连接方向运动时，先应把两物体的v和a在沿绳方向分解，求出两物体的v和a的关系式，

②被拉直瞬间，沿绳方向的速度突然消失，此瞬间过程存在能量的损失。

讨论：若作圆周运动最高点速度 V0换为绳时:先自由落体,在绳瞬间拉紧(沿绳方向的速度消失)有能量损失(即v1突然消失),再v2下摆机械能守恒

例：摆球的质量为m，从偏离水平方向30°绳子为理想轻绳，求：小受到的拉力是多少？

球运

的位置由静释放，设动到最低点A时绳子

◆5．超重失重模型 系统的重心在竖直方向上有向上或向下的加速度(或此方向的分量ay)

向上超重(加速向上或减速向下)F=m(g+a)；向下失重(加速向下或减速上升)F=m(g-a)

难点：一个物体的运动导致系统重心的运动绳剪断， 铁、a 木球的运动使系统重心向下加速 用同体积的水去补充

斜面对地面的压力? 地面对斜面摩擦力? 导致系统重心如何运动？ ◆6.碰撞模型：

两个相当重要典型的物理模型，后面的动量守恒中专题讲解

◆7.子弹打击木块模型： ◆8.人船模型：

一个原来处于静止状态的系统，在系统发生相对运动的过程中，

在此方向遵从①动量守恒方程：mv=MV；ms=MS ；②位移关系方程 s+S=d

 s=

Md M/m=Lm/LM mM载人气球原静止于高h的高空,气球质量为M,人的质量为m.若人沿绳梯滑至地面，则绳梯至少为多长？ S2 S1 m M 20m O R

◆12.图象模形：识图方法： 一轴、二线、三斜率、四面积、五截距、六交点 明确：点、线、面积、斜率、截距、交点的含义 中学物理中重要的图象

⑴运动学中的s-t图、v-t图、振动图象x-t图以及波动图象y-x图等。

F 0 t t或s

⑵电学中的电场线分布图、磁感线分布图、等势面分布图、交流电图象等。

⑶实验中的图象：如验证牛顿第二定律时要用到a-F图象、F-1/m图象；用“伏安法 ”测电阻时要画I-U图象；测电源电动势和电阻时要画U-I图等。

⑷在各类习题中出现的图象：如力学中的F-t图、电学中的P-R图、电磁感应中的Φ-t图、E-t图等。

●模型法常常有下面三种情况

(1)“对象模型”：即把研究的对象的本身理想化． 用来代替由具体物质组成的、代表研究对象的实体系统，称为对象模型（也可称为概念模型）， 实际物体在某种条件下的近似与抽象，如质点、光滑平面、理想气体、理想电表等； 常见的如“力学”中有质点、点电荷、轻绳或杆、轻质弹簧、单摆、弹簧振子、弹性体、绝热物质等；

(2)条件模型：把研究对象所处的外部条件理想化.排除外部条件中干扰研究对象运动变化的次要因素，突出外部条件的本质特征或最主要的方面，从而建立的物理模型称为条件模型．

(3)过程模型：把具体过理过程纯粹化、理想化后抽象出来的一种物理过程，称过程模型 理想化了的物理现象或过程，如匀速直线运动、自由落体运动、竖直上抛运动、平抛运动、匀速圆周运动、简谐运动等。

有些题目所设物理模型是不清晰的，不宜直接处理，但只要抓住问题的主要因素，忽略次要因素，恰当的将复杂的对象或过程向隐含的理想化模型转化，就能使问题得以解决。

审视物理情景 构建物理模型 转化为数学问题 还原为物理结论 解决物理问题的一般方法可归纳为以下几个环节： 原始的物理模型可分为如下两类：

对象模型（质点、轻杆、轻绳、弹簧振子、单摆、理想气体、点电荷、理想

物理模型

电表、理想变压器、匀强电场、匀强磁场、点光源、光线、原子模型等）

过程模型（匀速直线运动、匀变速直线运动、匀速圆周运动、平抛运动、简谐

运动、简谐波、弹性碰撞、自由落体运动、竖直上抛运动等）

物理解题方法：如整体法、假设法、极限法、逆向思维法、物理模型法、等效法、物理图像法等． ● ●

1．力的三种效应： 时间积累效应(冲量)I=Ft、动量发生变化动量定理

空间积累效应(做功)w=Fs动能发生变化动能定理

2．动量观点：动量(状态量)：p=mv=2mEK 冲量(过程量)：I = F t 动量定理：容：物体所受合外力的冲量等于它的动量的变化。

公式： F合t = mv’一mv (解题时受力分析和正方向的规定是关键)

I=F合t=F1t1+F2t2+---=p=P末-P初=mv末-mv初

动量守恒定律：容、守恒条件、不同的表达式及含义：pp；p0；p1-p2 容：相互作用的物体系统，如果不受外力，或它们所受的外力之和为零，它们的总动量保持不变。

（研究对象：相互作用的两个物体或多个物体所组成的系统） 守恒条件：①系统不受外力作用。 (理想化条件)

②系统受外力作用，但合外力为零。

③系统受外力作用，合外力也不为零，但合外力远小于物体间的相互作用力。 ④系统在某一个方向的合外力为零，在这个方向的动量守恒。

'知识分类举要

力的瞬时性（产生a）F=ma运动状态发生变化牛顿第二定律

⑤全过程的某一阶段系统受合外力为零，该阶段系统动量守恒，

即：原来连在一起的系统匀速或静止(受合外力为零)，分开后整体在某阶段受合外力仍为零,可用动量守恒。

例：火车在某一恒定牵引力作用下拖着拖车匀速前进，拖车在脱勾后至停止运动前的过程中(受合外力为零)动量守恒

“动量守恒定律”、“动量定理”不仅适用于短时间的作用，也适用于长时间的作用。 不同的表达式及含义(各种表达式的中文含义)： P＝P′ 或 P1＋P2＝P1′＋P2′

或 m1V1＋m2V2＝m1V1′＋m2V2′

(系统相互作用前的总动量P等于相互作用后的总动量P′)

ΔP＝0

(系统总动量变化为0)

ΔP＝－ΔP＇ (两物体动量变化大小相等、方向相反)

如果相互作用的系统由两个物体构成，动量守恒的实际应用中的具体表达式为 m1v1+m2v2=m1v1m2v2； 0=m1v1+m2v2 m1v1+m2v2=(m1+m2)v共

原来以动量(P)运动的物体，若其获得大小相等、方向相反的动量(－P)，是导致物体静止或反向运动的临界条件。即：P+(－P)=0

注意理解四性：系统性、矢量性、同时性、相对性 系统性：研究对象是某个系统、研究的是某个过程

矢量性：对一维情况，先选定某一方向为正方向，速度方向与正方向相同的速度取正，反之．取负，

再把矢量运算简化为代数运算。，引入正负号转化为代数运算。不注意正方向的设．

定，往往得出错误结果。一旦方向搞错，问题不得其解

相对性:所有速度必须是相对同一惯性参照系。

''

同时性：v1、v2是相互作用前同一时刻的速度，v1'、v2'是相互作用后同一时刻的速度。 解题步骤:选对象,划过程,受力分析.所选对象和过程符合什么规律？用何种形式列方程(先要规定正方向)求解并讨论结果。

动量定理说的是物体动量的变化量跟总冲量的矢量相等关系；

动量守恒定律说的是存在部相互作用的物体系统在作用前后或作用过程中各物体动量的矢量和保持不变的关系。

◆6．碰撞模型和◆7子弹打击木块模型专题：

碰撞特点①动量守恒 ②碰后的动能不可能比碰前大 ③对追及碰撞,碰后后面物体的速度不可能大于前面物体的速度。

◆弹性碰撞： 弹性碰撞应同时满足： mvmvmvmv(1)2m1Ek2m2EK2m1E'K2m2E'K11221122 122'2'211212 p122ppp212m1v1m2v2m1v1m2v2(2)22222m12m22m12m21212(m1m2)v12m2v2'v1当m2v20时m1m2 (mm)v2mv21211v2m1m2（这个结论最好背下来，以后经常要用到。） v'1'v2(m1m2)v1m1m22m1 v1 m1m2讨论:①一动一静且二球质量相等时的弹性正碰：速度交换 ②大碰小一起向前；质量相等，速度交换；小碰大，向后返。 ③原来以动量(P)运动的物体，若其获得等大反向的动量时，是导致物体静止或反向运动的临界条件。 ◆“一动一静”弹性碰撞规律：即m2v2=0 ；12m2v2=0 代入(1)、(2)式 2

解得：v1'=m1m22m1v1（主动球速度下限） v2'=v1（被碰球速度上限） m1m2m1m2 讨论（1）： 当m1>m2时，v1'>0，v2'>0 v1′与v1方向一致；当m1>>m2时，v1'≈v1，v2'≈2v1 (高射炮打蚊子) 当m1=m2时，v1'=0，v2'=v1 即m1与m2交换速度 当m10 v2′与v1同向；当m1<>m2时，v2'≈2v1 B．初动量p1一定，由p2'=m2v2'=2m1m2v12m1v1m1，可见，当m1<E损m1m2v12m2m21112'2m1v1(m1m2)vm1v12Ek1 222(m1m2)(m1m2)2m1m2讨论： ①E损 可用于克服相对运动时的摩擦力做功转化为能 E=fd=损相mg·d相2mMv0112'2=mv0一(mM)v= d2(mM)22相22mMv0mMv0== 2(mM)f2g(mM)②也可转化为弹性势能； ③转化为电势能、电能发热等等；（通过电场力或安培力做功） 由上可讨论主动球、被碰球的速度取值围 m1v0 m1v0(m1-m2)v12m1v1 v主v被m1m2m1m2m1m2m1m2“碰撞过程”中四个有用推论 推论一：弹性碰撞前、后，双方的相对速度大小相等，即： u2－u1=υ1－υ2 推论二：当质量相等的两物体发生弹性正碰时，速度互换。 推论三：完全非弹性碰撞碰后的速度相等 推论四：碰撞过程受(动量守恒)(能量不会增加)和(运动的合理性)三个条件的制约。 v0 碰撞模型 L vM s v A v0 B 1 A v0 A B

其它的碰撞模型： 证明：完全非弹性碰撞过程中机械能损失最大。 证明：碰撞过程中机械能损失表为：△E=由动量守恒的表达式中得： u2=

1111m1υ12+m2υ22―m1u12―m2u22 22221(m1υ1+m2υ2－m1u1) m2代入上式可将机械能的损失△E表为u1的函数为：

△E=－m1(m1m2)u12－m1(m11m22)u1+[(1m1υ12+1m2υ22)－1( m1υ1+m2υ2)2]

2m2m2222m2m11m22这是一个二次项系数小于零的二次三项式，显然：当 u1=u2=mm时，

12即当碰撞是完全非弹性碰撞时，系统机械能的损失达到最大值 △ Em=1m1υ12+1m2υ22 －1(m1m2)(m11m22)2

222m1m2子弹打木块模型：物理学中最为典型的碰撞模型 (一定要掌握) 子弹击穿木块时,两者速度不相等；子弹未击穿木块时,两者速度相等.这两种情况的临界情况是：当子弹从木块一端到达另一端，相对木块运动的位移等于木块长度时，两者速度相等． 例题：设质量为m的子弹以初速度v0射向静止在光滑水平面上的质量为M的木块，并留在木块中不再射出，子弹钻入木块深度为d。求木块对子弹的平均阻力的大小和该过程中木块前进的距离。 解析：子弹和木块最后共同运动，相当于完全非弹性碰撞。 从动量的角度看，子弹射入木块过程中系统动量守恒：

mv0Mmv 从能量的角度看，该过程系统损失的动能全部转化为系统的能。设平均阻力大小为f，设子弹、木块的位移大小分别为s1、s2，如图所示，显然有s1-s2=d 12对子弹用动能定理：fs11mv0mv2 …………………………………① 22对木块用动能定理：fs2①、②相减得：fd③式意义：f1Mv2…………………………………………② 2121Mm2 ………………③ mv0Mmv2v0222Mmd恰好等于系统动能的损失；根据能量守恒定律，系统动能的损失应该等于系统能的增加；可见fdQ，即两物体由于相对运动而摩擦产生的热(机械能转化为能),等于摩擦力大小与两物体相对滑动的路程的乘积(由于摩擦力是耗散力，摩擦生热跟路径有关，所以这里应该用路程，而不是用位移)。 由上式不难求得平均阻力的大小：f2Mmv0 2Mmd至于木块前进的距离s2，可以由以上②、③相比得出： s2mdMm从牛顿运动定律和运动学公式出发，也可以得出同样的结论。试试推理。 由于子弹和木块都在恒力作用下做匀变速运动，位移与平均速度成正比： v0v/2v0vdv0Mms2dm,,s2d s2v/2vs2vmMm一般情况下Mm，所以s2<d（这里的d为木块的厚度），

但由于末状态子弹和木块速度不相等，所以不能再用④式计算ΔEK的大小。 做这类题目时一定要画好示意图，把各种数量关系和速度符号标在图上，以免列方程时带错数据。 以上所列举的人、船模型的前提是系统初动量为零。如果发生相互作用前系统就具有一定的动量，那就不能再用m1v1=m2v2这种形式列方程，而要利用(m1+m2)v0= m1v1+ m2v2列式。特别要注意各种能量间的相互转化

3．功与能观点：

求功方法 单位：J ev=1.9×10-19J 度=kwh=3.6×106J 1u=931.5Mev ⊙力学： ①W = Fs cos

(适用于恒力功的计算)①理解正功、零功、负功②功是能量转

化的量度 ②W= P·t (p=

WwFS==Fv) 功率:P = (在t时间力对物体做功的平

ttt均功率) P = Fv (F为牵引力,不是合外力；V为即时速度时,P为即时功率.V为平均速度时,P

1p22为平均功率.P一定时,F与V成正比）动能： EK=mv 重力势能Ep = mgh (凡

22m是势能与零势能面的选择有关)

③动能定理：外力对物体所做的总功等于物体动能的变化(增量) 公式： W合= W合＝W1+ W2+…+Wn=

Ek = Ek2 一Ek1 = 1mV221mV12

22⑴W合为外力所做功的代数和．(W可以不同的性质力做功)

⑵外力既可以有几个外力同时作用，也可以是各外力先后作用或在不同过程中作用： ⑶既为物体所受合外力的功。

④功是能量转化的量度(最易忽视)主要形式有： 惯穿整个高中物理的主线 “功是能量转化的量度”这一基本概念含义理解。 ⑴重力的功------量度------重力势能的变化

物体重力势能的增量由重力做的功来量度：WG= -ΔEP，这就是势能定理。

与势能相关的力做功特点:如重力,弹力,分子力,电场力它们做功与路径无关,只与始末位置有关.除重力和弹簧弹力做功外,其它力做功改变机械能。

只有重力做功时系统的机械能守恒。 ⑵电场力的功-----量度------电势能的变化 ⑶分子力的功-----量度------分子势能的变化

⑷合外力的功------量度-------动能的变化；这就是动能定理。 ⑸摩擦力和空气阻力做功W=fd路程E能(发热)

⑹一对互为作用力反作用力的摩擦力做的总功，用来量度该过程系统由于摩擦而减小的机械能，也就是系统增加的能。f

d=Q（d为这两个物体间相对移动的路程）。

⊙热学： ΔE=Q+W（热力学第一定律）

⊙电学： WAB＝qUAB＝F电dE=qEdE  动能(导致电势能改变)

W＝QU＝UIt＝I2Rt＝U2t/R Q＝I2Rt

E=I(R+r)=u外+u=u外+Ir P电源t =uIt+E其它 P电源=IE=I U +I2Rt

22⊙磁学：安培力功W＝F安d＝BILd 能(发热) BBLVLdBLVd

RR⊙光学：单个光子能量E＝hγ 一束光能量E总＝Nhγ(N为光子数目)

光电效应Ekm12mvm＝hγ－W0 跃迁规律：hγ=E末-E初 辐射或吸收光子 2⊙原子：质能方程：E＝mc2 ΔE＝Δmc2 注意单位的转换换算

机械能守恒定律：机械能=动能+重力势能+弹性势能(条件:系统只有部的重力或弹力做功). 守恒条件：(功角度)只有重力和弹簧的弹力做功；(能转化角度)只发生动能与势能之间的相互转化。“只有重力做功” ≠“只受重力作用”。

在某过程中物体可以受其它力的作用，只要这些力不做功，或所做功的代数和为零，就可以

认为是“只有重力做功”。

列式形式： E1=E2(先要确定零势面) P减(或增)=E增(或减) EA减(或增)=EB增(或减)

mgh1 +

1212mVmghmV122 或者 22Ep减 = Ek增

除重力和弹簧弹力做功外,其它力做功改变机械能；滑动摩擦力和空气阻力做功W=fd路程

E能(发热)

4．功能关系：功是能量转化的量度。有两层含义：

(1)做功的过程就是能量转化的过程, (2)做功的多少决定了能转化的数量,即:功是能量转化的量度。 强调：功是一种过程量，它和一段位移（一段时间）相对应；而能是一种状态量，它与一个时刻相对应。两者的单位是相同的(都是J)，但不能说功就是能，也不能说“功变成了能”。

做功的过程是物体能量的转化过程，做了多少功，就有多少能量发生了变化，功是能量转化的量度． (1)动能定理 合外力对物体做的总功=物体动能的增量．即W合1122mv2mv1Ek2Ek1Ek 22(2)与势能相关力做功重力 重力对物体所做的功=物体重力势能增量的负值．即WG=EP1—EP2= —ΔEP 重力做正功，重力势能减少；重力做负功，重力势能增加． 导弹簧弹弹力对物体所做的功=物体弹性势能增量的负值．即W弹力=EP1—EP2= 致与之相关的势能变力 —ΔEP 弹力做正功,弹性势能减少；弹力做负功，弹性势能增加． 分子力 分子力对分子所做的功=分子势能增量的负值

化 电场力 电场力对电荷所做的功=电荷电势能增量的负值 电场力做正功,电势能减少;电场力做负功,电势能增加。注意：电荷的正负及移动方向 (3)机械能变化原因 除重力(弹簧弹力)以外的的其它力对物体所做的功=物体机械能的增量即WF=E2—E1=ΔE 当除重力(或弹簧弹力)以外的力对物体所做的功为零时，即机械能守恒 (4)机械能守恒定律 在只有重力和弹簧的弹力做功的物体系，动能和势能可以互相转化，但机械能的总量保持不变．即 EK2+EP2 = EK1+EP1，1122mv1mgh1mv2mgh2 或 ΔEK = —ΔEP 22(5)静摩擦力做功的特点 (1)静摩擦力可以做正功，也可以做负功，还可以不做功； (2)在静摩擦力做功的过程中，只有机械能的互相转移，而没有机械能与其他形式的能的转化，静摩擦力只起着传递机械能的作用； (3)相互摩擦的系统，一对静摩擦力对系统所做功的和总是等于零． (6)滑动摩擦力做功特点“摩擦所产生的热” (1)滑动摩擦力可以做正功，也可以做负功，还可以不做功； =滑动摩擦力跟物体间相对路程的乘积，即一对滑动摩擦力所做的功 (2)相互摩擦的系统，一对滑动摩擦力对系统所做功的和总表现为负功， 其大小为:W= —fS化为其他形式的能， (S相对为相互摩擦的物体间的相对位移;若相对运动有往复性,则S相对为相对运动的路程) 相对=Q 对系统做功的过程中,系统的机械能转(7)一对作用力与反作用力做功的(1)作用力做正功时，反作用力可以做正功，也可以做负功，还可以不做功；

特点 作用力做负功、不做功时，反作用力亦同样如此． (2)一对作用力与反作用力对系统所做功的总和可以是正功,也可以是负功,还可以零． (8)热学 外界对气体做功 (9)电场力做功 (10)电流做功 外界对气体所做的功W与气体从外界所吸收的热量Q的和=气体能的变化W+Q=△U (热力学第一定律,能的转化守恒定律) W=qu=qEd=F电SE (与路径无关) (1)在纯电阻电路中wuItI2Rt率） (2) 在电解槽电路中,电流所做的功率=电阻发热功率+转化为化学能的的功率 (3) 在电动机电路中,电流所做的功率=电阻发热功率与输出的机械功率之和 P电源t =uIt= +E其它；W=IUt I2Rt 安=△Eu2tR(电流所做的功率=电阻发热功(11)安培力做功 安培力所做的功对应着电能与其它形式的能的相互转化，即W电， 安培力做正功，对应着电能转化为其他形式的能（如电动机模型）； 克服安培力做功，对应着其它形式的能转化为电能（如发电机模型）； 且安培力作功的绝对值，等于电能转化的量值， W＝F安d＝BILd 能(发热) (12)洛仑兹力永不做功 (13)光学 光子的能量: E光子=hγ；一束光能量E光=N×hγ(N指光子数目) 洛仑兹力只改变速度的方向，不改变速度的大小。

在光电效应中，光子的能量hγ=W+2mv2 (14)原子物理 原子辐射光子的能量hγ=E初—E末，原子吸收光子的能量hγ= E末—E初 1爱因斯坦质能方程：E＝mc2 (15)能量转化和守恒定律 对于所有参与相互作用的物体所组成的系统，其中每一个物体的能量数值及形式都可能发生变化，但系统所有物体的各种形式能量的总合保持不变 功和能的关系贯穿整个物理学。现归类整理如下：常见力做功与对应能的关系

常见的几种力做功 力的种类 做功的正负 + ①重力mg – + ②弹簧的弹力kx – + ③分子力F分子 – + ④电场力Eq – ⑤滑动摩擦力f ⑥感应电流的安培力F– 安培 能量关系 数量关系式 对应的能量 变化情况 减小 重力势能EP 增加 减小 弹性势能E弹性 增加 减小 分子势能E分子 增加 减小 电势能E电势 增加 能Q 增加 fs相对= Q qU =–ΔE电势 W分子力=–ΔE分子 W弹=–ΔE弹性 mgh=–ΔEP – 电能E电 增加 W安培力=ΔE电 ⑦合力F合

+ 动能Ek 增加 W合=ΔEk

– + ⑧重力以外的力F – 机械能E机械 减小 增加 WF=ΔE机械 减小 汽车的启动问题: 具体变化过程可用如下示意图表示．关键是发动机的功率是否达到额定功率， 恒定功 率启动 速度V↑F=P定va=Ff m当a=0即F=f时，v达到最保持vm匀速 恒定加速度启∣→→→变加速直线运动→→→→→→→∣→→→→匀速直线运动→→…… a定=Ff定mP↑=F定v↑当P=P额时 即P随v的增大而增大 a定=F定fF=≠0， a=P额v 动 即F一定 mv还要增大 Ff m当a=0时，v达到最大vm，

∣→→匀加速直线运动→→→→∣→→→变加速（a↓）运动→→→→→∣→匀速运动→